RMRHE9AX–. Bollettino della Società dei naturalisti in Napoli. Natural history; Natural history -- Italy; Geology; Science; Paleontology. â 90 â Assimileremo, come d'ordinario, un oscillatore hertziano, a capacità localizzata, ad un dipolo infinitesimo {âq,--q) {Fùj. 1) di lunghezza l=dz e perciò di momento elettrico qdz^=ql.. Fig. 1. Il problema della determinazione del campo elettromagnetico in un punto qualunque P dello spazio circostante all'oscillatore considerato, si riduce essenzialmente alla determinazione, nello stesso punto P, del potenziale vettore che vi si riferisce, supposto beneinteso
RMRJW3BA–. Atti della Reale Accademia (Nazionale) dei Lincei : Rendiconti. â 614 Fisica Matematica. â Sulla integrazione delle equazioni di Maxwell. Nota II del Corrispondente 0. Tedone. 9. Campo elettromagnetico indefinito. â 11 problema della deter- minazione di un campo elettromagnetico indefinito, quando sieno date le con- dizioni iniziali e la distribuzione del vettore f, viene risoluto subito dalle forinole precedenti facendo coincidere la varietà az con l'iperpiano x = t9.. Supponiamo, dapprima, di essere nel caso generale, ma che non esistano nel campo correnti di convezione. Chiamando con S la
RMRHE9AC–. Bollettino della Società dei naturalisti in Napoli. Natural history; Natural history -- Italy; Geology; Science; Paleontology. â 93 â 3). â Campo elettromagnetico a breve distanza dalV oscilla- tore.â Forza elettrica â Se si considera ciò che avviene a pic- cole distanze dall'oscillatore, converrà evidentemente nelle espres-. Pig. 2. sioni di iyr, y, Z {Fig. 2) ritenere solo i termini contenenti le più alte potenze di r. Tenendo presente che 5/* «d inoltre r^ ^= y^ -- z'^ q quindi -^â 7 Oli A ^''P ^^'^ì z Ãr y = cos Q, -^r- = â = sen e r oy r si trova facilmente, per brevissime distanze
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